凝縮伝熱とは？膜状凝縮・滴状凝縮と計算式を解説

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冷たいコップの表面に水滴がつくように、蒸気が冷やされて液体になる現象を凝縮といいます。化学プラントでは、蒸留塔のコンデンサー、発電設備の復水器、冷凍機などで欠かせない現象です。

凝縮では、蒸気がもつ大きな潜熱が伝熱面へ放出されます。ただし、「蒸気が壁に触れれば簡単に熱が移る」と考えるのは早計です。凝縮してできた液体が壁面を覆うと、その凝縮液膜そのものが熱抵抗になるからです。

この記事で分かること

凝縮伝熱と顕熱冷却の違い
膜状凝縮と滴状凝縮の違い
凝縮液膜が熱抵抗になる理由
鉛直平板に対するヌセルトの式の意味と使い方
平均熱伝達係数、伝熱量、凝縮量の計算方法
不凝縮ガスが凝縮性能を下げる理由

凝縮伝熱とは

凝縮伝熱とは、蒸気が液体へ相変化するときに放出する潜熱が、冷却面へ移動する伝熱現象です。液体が蒸気になる沸騰伝熱とは、反対向きの相変化です。

凝縮が始まる温度条件

純物質の飽和蒸気が圧力 \(P\) にあるとき、その圧力に対応する飽和温度を \(T_{\mathrm{sat}}\) とします。壁面温度 \(T_w\) が飽和温度より低いと、壁面で凝縮が起こります。

\[
T_w < T_{\mathrm{sat}}
\]

この温度差を、ここでは壁面過冷度 \(\Delta T_{\mathrm{sub}}\) と呼びます。

\[
\Delta T_{\mathrm{sub}} = T_{\mathrm{sat}}-T_w
\]

たとえば、1気圧の飽和水蒸気は約100 ℃です。壁面が90 ℃なら、壁面過冷度は \(100-90=10\ \mathrm{K}\) です。温度差の単位は、差を扱う限り ℃でもKでも数値は同じです。

飽和温度は圧力で変わる

「水蒸気は100 ℃で凝縮する」とは限りません。圧力が低ければ飽和温度も下がり、圧力が高ければ上がります。凝縮計算では、まず運転圧力に対応する飽和温度を確認します。

凝縮潜熱と熱収支

飽和蒸気が同じ飽和温度の飽和液になるだけなら、放出される熱量は次式です。

\[
\dot Q=\dot m h_{fg}
\]

記号	意味	代表的な単位
\(\dot Q\)	伝熱量（熱流量）	W
\(\dot m\)	凝縮する蒸気の質量流量	kg/s
\(h_{fg}\)	蒸発潜熱（凝縮時に放出する潜熱）	J/kg

100 ℃付近の水の蒸発潜熱を \(h_{fg}=2257\ \mathrm{kJ/kg}\) とすると、0.20 kg/sの蒸気をすべて凝縮させるために取り除く熱は、

\[
\dot Q
=0.20\times2257
=451.4\ \mathrm{kJ/s}
=451.4\ \mathrm{kW}
\]

となります。わずか0.20 kg/sでも約451 kWです。相変化を伴う装置の熱負荷が大きくなる理由が分かります。

凝縮後の液体をさらに飽和温度より低い温度まで冷却する場合は、凝縮潜熱に液体の顕熱冷却を加えます。

\[
\dot Q
=\dot m\left\{h_{fg}+c_{p,l}(T_{\mathrm{sat}}-T_{\mathrm{out}})\right\}
\]

熱収支の考え方を復習したい方は、エネルギー収支の基礎も参照してください。

膜状凝縮と滴状凝縮

伝熱面にできた凝縮液の形によって、表面凝縮は主に膜状凝縮と滴状凝縮に分けられます。

比較項目	膜状凝縮	滴状凝縮
液体の形	連続した液膜が面を覆う	独立した液滴が生じる
表面のぬれ	ぬれやすい	ぬれにくい
主な熱抵抗	凝縮液膜の熱伝導抵抗	液滴と成長・離脱の影響
熱伝達係数	滴状凝縮より一般に低い	非常に高くなり得る
設計上の扱い	安定して生じやすく、通常の設計基準	長期間安定させるのが難しい

膜状凝縮

液体が伝熱面をよくぬらすと、凝縮液は面全体を連続的に覆い、重力で下へ流れます。これが膜状凝縮です。一般的なコンデンサーでは膜状凝縮が起こりやすく、設計でも膜状凝縮を基準にするのが基本です。

滴状凝縮

伝熱面が液体にぬれにくいと、凝縮液は液滴として成長し、合体しながら滑り落ちます。液滴の間には液膜に覆われていない面が残るため、膜状凝縮より非常に高い熱伝達係数を得られる場合があります。

日本機械学会の解説では、1気圧の水蒸気で滴状凝縮の熱伝達係数が膜状凝縮の約20倍に達する例が示されています。ただし、表面の汚れや経年変化によってぬれ性が変わるため、滴状凝縮を長期間安定して維持することは容易ではありません。

「滴状凝縮の方が高性能」だけでは設計できない

初期状態で滴状凝縮が得られても、運転中に膜状凝縮へ移る可能性があります。通常の装置設計では、再現性と安全側評価を重視して膜状凝縮を基準にします。

凝縮液膜が熱抵抗になる理由

膜状凝縮では、蒸気と壁面の間に液膜ができます。蒸気側で放出された潜熱は、この液膜を熱伝導で通り抜けなければ壁面へ到達できません。

位置 \(x\) における液膜厚さを \(\delta(x)\)、液体の熱伝導率を \(k_l\) とすると、液膜を直線的な温度分布で近似した局所熱流束は、

\[
q”(x)
=\frac{k_l}{\delta(x)}
\left(T_{\mathrm{sat}}-T_w\right)
=h_x\left(T_{\mathrm{sat}}-T_w\right)
\]

です。したがって、局所熱伝達係数は、

\[
h_x=\frac{k_l}{\delta(x)}
\]

と考えられます。つまり、液膜が厚いほど熱は伝わりにくいということです。

鉛直面の上端では液膜が薄く、下へ行くほど上流で生じた凝縮液も加わって液膜が厚くなります。そのため、上端付近では局所熱伝達係数が高く、下へ行くほど低下します。

感覚的なイメージ

液膜は、冷却面にかぶさる「薄い布団」のようなものです。凝縮液を速やかに排出し、液膜を薄く保てれば、熱が壁まで届きやすくなります。

ヌセルトの膜状凝縮理論

鉛直平板上の層流膜状凝縮について、ヌセルトは液膜内の重力、粘性力、熱伝導を組み合わせた解析式を導きました。高さ \(L\) の鉛直平板に対する平均熱伝達係数は、次式で表されます。

\[
\bar h_L
=0.943
\left[
\frac{
g\rho_l(\rho_l-\rho_v)h_{fg}k_l^3
}{
\mu_l L(T_{\mathrm{sat}}-T_w)
}
\right]^{1/4}
\]

記号	意味	単位
\(\bar h_L\)	高さ \(L\) 全体の平均熱伝達係数	W/(m²·K)
\(g\)	重力加速度	m/s²
\(\rho_l,\rho_v\)	液相、気相の密度	kg/m³
\(h_{fg}\)	蒸発潜熱	J/kg
\(k_l\)	液体の熱伝導率	W/(m·K)
\(\mu_l\)	液体の粘度	Pa·s
\(L\)	鉛直平板の高さ	m

物性値は、入門計算では液膜の代表温度である膜温度、

\[
T_f=\frac{T_{\mathrm{sat}}+T_w}{2}
\]

で評価します。より厳密な相関式では、凝縮液の顕熱移動を考慮した修正潜熱を使う場合があります。

式から読み取れること

ヌセルトの式は4乗根を含むため、各因子の影響は比較的緩やかです。比例関係を抜き出すと、

\[
\bar h_L
\propto
\left(
\frac{
\rho_l(\rho_l-\rho_v)h_{fg}k_l^3
}{
\mu_l L\Delta T_{\mathrm{sub}}
}
\right)^{1/4}
\]

\(k_l\) が大きい液体ほど、液膜を熱が通りやすい
\(\mu_l\) が大きいほど液が流れ落ちにくく、液膜が厚くなるため \(\bar h_L\) は低下する
平板が長いほど下部の液膜が厚くなり、面全体の平均 \(\bar h_L\) は低下する
\(\bar h_L\propto L^{-1/4}\)、局所的には \(h_x\propto x^{-1/4}\)

温度差が大きいほど \(\bar h_L\) 自体は \(\Delta T_{\mathrm{sub}}^{-1/4}\) に従って低下しますが、熱流束は \(q”=\bar h_L\Delta T_{\mathrm{sub}}\) なので、

\[
q”\propto \Delta T_{\mathrm{sub}}^{3/4}
\]

となり、温度差を大きくすれば伝熱量は増えます。熱伝達係数だけを見て結論を出さないことが重要です。

ヌセルト理論の主な仮定

定常状態である
純物質の飽和蒸気である
凝縮液膜は薄く、層流である
蒸気が液膜を引っ張るせん断力は無視できる
液膜の慣性力は無視でき、重力と粘性力が釣り合う
気液界面の温度は飽和温度である
放射、壁面内の熱抵抗、汚れなどは別途扱う

実機で蒸気流速が高い、液膜が波立つ、管群で上段の凝縮液が下段へ落ちる、といった場合は、装置条件に合う実験相関式が必要です。

計算例：鉛直平板で水蒸気を凝縮させる

1気圧、100 ℃の飽和水蒸気が、高さ0.50 m、幅0.80 m、表面温度90 ℃の鉛直平板上で膜状凝縮するとします。平均熱伝達係数、伝熱量、1時間当たりの凝縮量を求めます。

1. 条件と物性値を整理する

\[
L=0.50\ \mathrm{m},\quad
b=0.80\ \mathrm{m},\quad
\Delta T_{\mathrm{sub}}=10\ \mathrm{K}
\]

膜温度 \(T_f=(100+90)/2=95\ ^\circ\mathrm{C}\) 付近の概略物性値として、

\[
\rho_l=962\ \mathrm{kg/m^3},\quad
\rho_v=0.598\ \mathrm{kg/m^3}
\]

\[
\mu_l=2.97\times10^{-4}\ \mathrm{Pa\cdot s},\quad
k_l=0.68\ \mathrm{W/(m\cdot K)}
\]

\[
h_{fg}=2.257\times10^6\ \mathrm{J/kg}
\]

を用います。

2. 平均熱伝達係数を求める

\[
\bar h_L
=0.943
\left[
\frac{
9.81\times962\times(962-0.598)
\times2.257\times10^6\times0.68^3
}{
2.97\times10^{-4}\times0.50\times10
}
\right]^{1/4}
\]

\[
\bar h_L
\simeq7.65\times10^3\ \mathrm{W/(m^2\cdot K)}
\]

したがって、平均熱伝達係数は約7.65 kW/(m²·K)です。

3. 伝熱量を求める

片面の伝熱面積は、

\[
A=Lb=0.50\times0.80=0.40\ \mathrm{m^2}
\]

なので、

\[
\dot Q
=\bar h_L A\Delta T_{\mathrm{sub}}
=7.65\times10^3\times0.40\times10
\]

\[
\dot Q\simeq3.06\times10^4\ \mathrm{W}
=30.6\ \mathrm{kW}
\]

4. 凝縮量を求める

\[
\dot m
=\frac{\dot Q}{h_{fg}}
=\frac{3.06\times10^4}{2.257\times10^6}
\simeq1.36\times10^{-2}\ \mathrm{kg/s}
\]

\[
\dot m
\simeq48.8\ \mathrm{kg/h}
\]

よって、この仮定のもとでは約49 kg/hの水蒸気が凝縮します。

計算結果の位置づけ

この値は、純粋な飽和水蒸気、層流液膜、一様な壁面温度などを仮定した理想化計算です。実機では蒸気流れ、不凝縮ガス、汚れ、管配列などを考慮します。

不凝縮ガスが凝縮を妨げる

蒸気中に空気などの不凝縮ガスが混じると、凝縮性能は大きく低下します。不凝縮ガスは冷却面で凝縮せず、蒸気だけが凝縮するため、壁面近くに濃縮されます。

すると、蒸気は不凝縮ガスの層を拡散して気液界面まで到達しなければなりません。液膜側の熱伝導抵抗に加えて、気相側に物質移動抵抗が生じるイメージです。また、界面付近の蒸気分圧が下がり、それに対応する飽和温度も低くなります。

実務で大切なこと

コンデンサーの空気抜きや真空設備は、圧力を保つだけでなく、不凝縮ガスを排出して凝縮伝熱を維持する役割もあります。

凝縮器を考えるときの基本手順

運転圧力から蒸気の飽和温度を求める
蒸気流量と潜熱から凝縮負荷 \(\dot Q=\dot m h_{fg}\) を求める
冷却側の入口・出口温度から温度差を整理する
凝縮形態、伝熱面の向き、流動条件に合う熱伝達相関式を選ぶ
凝縮側、壁、汚れ、冷却側の熱抵抗をまとめて総括伝熱係数を評価する
必要伝熱面積を計算し、不凝縮ガスや汚れに対する余裕を確認する

実際の熱交換器では凝縮側だけでなく、管壁や冷却水側の熱抵抗もあります。装置全体の計算は、熱交換器の基礎：総括伝熱係数と対数平均温度差につながります。熱伝達係数やヌセルト数の基本は、対流伝熱の基礎も役立ちます。

よくある間違い

潜熱だけでなく顕熱まで二重に数える

\(h_{fg}\) は飽和蒸気から飽和液への相変化分です。入口が過熱蒸気、または出口液が過冷却液なら、それぞれの顕熱を追加します。どの状態からどの状態まで変化させるかを先に描きましょう。

伝熱面積の基準を取り違える

平板の片面だけを使うのか、両面を使うのか、管なら内面積と外面積のどちらを基準にするのかを明確にします。総括伝熱係数 \(U\) は面積基準とセットです。

温度差を大きくすると熱伝達係数も必ず上がると思う

ヌセルトの膜状凝縮式では、温度差が増えると凝縮量が増えて液膜が厚くなるため、\(\bar h_L\) はわずかに低下します。しかし \(\dot Q=\bar h_LA\Delta T\) なので、伝熱量は増えます。

不凝縮ガスを無視する

少量の空気混入でも、気相側の物質移動抵抗が支配的になる場合があります。純蒸気用の相関式をそのまま使えるか確認が必要です。

まとめ

凝縮伝熱では、蒸気が液体になるときの潜熱が冷却面へ移動する
基本の熱収支は \(\dot Q=\dot m h_{fg}\)
膜状凝縮では凝縮液膜が熱抵抗となり、下流ほど液膜が厚くなる
滴状凝縮は高い熱伝達性能を得られるが、長期間の安定維持が難しい
鉛直平板の層流膜状凝縮はヌセルトの式で平均熱伝達係数を求められる
不凝縮ガスは気相側に物質移動抵抗を加え、凝縮性能を低下させる

凝縮伝熱は、「潜熱の熱収支」と「凝縮液膜の熱抵抗」を分けて考えると整理できます。まず理想化した膜状凝縮を理解し、そこから蒸気流れ、不凝縮ガス、管群など実機の補正へ進むのが学びやすい順序です。

参考資料

次に読む：化学工学の学習ナビ

先に読む：沸騰伝熱とは？沸騰曲線・核沸騰・限界熱流束を例題で解説
次に読む：蒸気圧とは？飽和蒸気圧・沸点・クラウジウス＝クラペイロン式を例題で解説
全体を確認：化学工学の学習ロードマップ（全47記事）

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伝熱工学・初級

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